Un fluido reale presenta delle [[Forza d'attrito|forze di attrito]] interne che tendono ad opporsi al suo moto all’interno di un condotto e allo scorrimento relativo di diversi strati di fluido l’uno rispetto all’altro. *Le forze d’attrito fanno sì che la parete superiore trascini nel suo moto lo strato di molecole del fluido immediatamente vicine. La velocità degli strati intermedi di fluido varia lungo l’asse z perpendicolare alla direzione del moto.* Tra i diversi strati infinitesimi del fluido si sviluppa una forza infinitesima dF con coefficiente di proporzionalità $\eta$ che definisce la **viscosità** del fluido: $ dF=\eta dS (dv(z)/dz) $ $ \color {orange}\eta=\frac {dF}{dS (dv(z)/dz)} $ L’unità di misura della viscosità è il **poise** $\color {orange} 1poise=0.1kg/(ms)$ Se la velocità del fluido non supera una certa velocità critica, si ha un **moto laminare**, ovvero un moto stazionario in cui le linee di flusso rimangono costanti nel tempo. ![[Pasted image 20240618132841.png|250]] La portata del condotto per un moto laminare si ottiene integrando la portata infinitesima _dq_ dei vari strati cilindrici coassiali, di sezione $dS=2\pi rdr$ Facendo ciò otteniamo la **legge di Poiseuille** che ci consente di determinare la viscosità del fluido, nota la misura della portata del condotto per una data differenza di pressione ai suoi estremi. $ \color {green}Q=\Delta p\pi R^4/(8\eta l) $ *La legge è sempre verificata per condotti di piccolo raggio, dove il moto è laminare.* Quando il raggio del condotto è grande e se la velocità media del fluido è elevata si determinano solitamente variazioni molto grandi di velocità tra i diversi strati di fluido in scorrimento. Le forze interne al fluido crescono rapidamente ed in queste condizioni si formano dei vortici: le linee di flusso si chiudono in se stesse ed il fluido procede con un **moto in regime vorticoso.** ![[Pasted image 20240618132939.png|250]] Si ha la transizione dal regime laminare al regime vorticoso quando il **numero di Reynolds** eccede il valore $\mathscr R =1200$, con $\color {orange} \mathscr R=\rho v R/\eta$ Pertanto la **velocità critica,** oltre il quale il moto di un fluido ideale diventa vorticoso é $v_c=1200\eta/\rho \mathscr R$ ### Collegamenti --- > [!info]- Risorse > ![[!Fisica classica#Risorse#Bibliografia]] > ![[!Fisica classica#Risorse#Approfondimenti]] --- > [!example] Playlist > ![[!Fisica classica#Risorse#Moto di fluidi reali]]